自从版本5，RP Fiber Power提供仿真光纤中光束传播的方法，即，不仅光功率传播，而且任意（低对比度）折射率分布影响下全复振幅分布的传播，
所有涉及的波必须基本上沿一个方向传播（称为Z方向）。由于采用了近轴近似法，它们的发散角必须远低于1 rad。导致反向传播波的背反射（例如在折射率不连续处）无法建模。
由于内存限制，网格点的数量（见下文）必须受到限制。但是，可以在不保存局部振幅的情况下执行子步骤，并能这样对非常大的网格进行建模。
光束传播仿真不能直接与激光和放大器模型、反向传播波和超短脉冲传播相结合。然而，当然可以交换数据，例如，使用来自光束传播仿真的光束分布作为光纤放大器模型的输入。
光束传播仿真有很多不同的算法。RP Fiber Power采用分步傅立叶算法。这里，光场沿Z方向向前传播，如下所示：
首先，将场转化为空间傅立叶域。在这里，考虑衍射效应的相位因子被应用。（假设一个平均折射率的波矢量）然后，场被转换回空间域。
之后，在空间域中应用相位因子，考虑到折射率的不均匀性（例如，光纤纤芯的折射率增加）。
最后，将激光增益（或吸收）应用于具有激光活性离子的情况，如果光纤是非线性的，则应用非线性变化。所有这些都是在空间域中完成的。
只要z步长足够小，这种方法的精度就很好，因为实际上衍射和空间相位变化的影响在空间中是连续分布的。对于折射率对比度较小的光纤和其他波导，z步长可以相对较大，在许多情况下，远大于波长。有关所需步长大小的更多详情信息如下。
所使用的算法自然地暗示了周期性边界条件：波碰到数值网格的边缘时，可以在对面重新进入网格。然而，这种行为能改变（见下文）。
请注意，对于锐利折射率跳跃（阶跃折射率分布），数值误差可能会增加。因此，将阶跃函数替换为高阶超高斯函数是有益的，它提供了一个稍微平滑的折射率过渡（在几个数值网格点内）。这可能更现实，因为真正的光纤通常具有平滑的过渡。
利用“光束传输装置”对RP Fiber Power中的光束传输进行了仿真，该装置与光纤模型保持分离，仅用于传输光功率：它们有自己的数值网格、光通道、光谱数据等。
一个脚本可以定义多个光束传播装置。例如，可以将它们用于不同版本的设备、串联使用的多个设备，或者用于具有不一样分辨率的仿真，以进行健全性检查。
每个设备都有自己的数字网格。场分布能够最终靠插值从一个设备转移到另一个设备（如有必要）。
每一个光束传播装置有一个矩形类型的数值网格：它跨越X和Y方向的一些范围，这些范围都以坐标系的原点为中心。x从–xmax到 ＋xmax，，y从–ymax 到＋ymax。x和y的限值可以独立选择，步长尺寸取决于
此外，网格跨越一个特定的z范围，其中z＝0对应于波导的开始位置（在这里注入初始场），并且波在正z方向以步长
横向网格分辨率（即在x和y方向）必须充足高，以便对场的横向变化进行适当的采样。对于导模，这些变化的速度取决于光纤的数值孔径。例如，对于阶跃折射率光纤，相对于光纤轴（光纤内）的最大光束角大约为
，其中λ是真空中波长。由此我们大家可以得出结论，只要只关注导模（但如果包层模式不需要精确建模），大约为
的横向分辨率就足够了。这在某种程度上预示着，例如，单模光纤的导模通常能够使用比光束半径小几倍的横向步长尺寸进行采样，即使这比波长大得多。
网格的大小和边界处的行为：原则上，使网格足够大，以至于它只覆盖了可能出现不可忽略的场振幅的区域。在实践中，将网格延伸到半径约为纤芯半径的两倍（甚至更小）通常就足够了。
但是，请注意，一个场碰到网格的边界时，会在另一侧重新进入网格。这种行为可能会令人不安，因为它在物理上并不现实。它能够最终靠引入人工损耗来抑制，人工损耗会快速而平稳地向网格边界增加。为了获得足够平滑的过渡，在大多数情况下要使网格更大一些。
也可以使网格边界反射到x和／或y边界上，或在x－y平面上定义任意形状的反射边界。
纵向分辨率必须非常精细，在单个z步长内，不会对场产生任何影响（衍射、折射率变化、损耗等）。换言之，上述效应都不应单独导致一个z步长中的场分布发生实质性变化。例如，对于模式半径为5μm的普通阶跃单模光纤在波长为1μm，光纤中模式的瑞利长度约为120μm。当光束分布在一个瑞利长度内发生实质性变化时，在这种情况下，步长尺寸应约为20μm或以下。对于模式较小和／或数值孔径较大的光纤，在大多数情况下要较小的步长尺寸。在某些情况下，它可能大约是一个波长——这在某种程度上预示着许多传播步长，甚至仅仅是为了将光传播到1mm的光纤上。
一般来说，例如当横向或纵向分辨率增加一倍时，建议测试仿真结果是否发生实质性变化。
原则上，光束传播不但可以用于光纤和波导，还能够适用于大型光学系统，如带透镜的自由空间光学系统。但是，如果涉及到重要的光束角度，横向分辨率需要很高，这将导致非常大的网格。此外，由于折射率对比度较大，在大多数情况下要非常精细的z步长。在这一领域，光束传播仿真有几率存在一些实际的局限性。
每个光束传播装置能有多个“光通道”，具有不一样的光波长。（即使波长很近，也不考虑干涉和拍频效应）。定义了每个光通道的折射率分布，其中折射率可以依赖于x和y，甚至是z。对所有网格点计算用户定义的折射率函数。
使用的折射率分布能够最终靠光纤在x和y方向的曲率半径做修改，这可能取决于z。例如，x方向的曲率被视为对所有与x坐标成比例的折射率分布的校正：
注意，这种处理曲率的方法忽略了应力对玻璃的影响。对于二氧化硅光纤，已经证明了 （A． B． Sharma et al．， Appl． Opt． 23， 3297 （1984））有效弯曲半径约是几何弯曲半径的1．28倍：应力效应部分补偿几何效应。因此，应在软件中使用相应增加的弯曲半径。
对于每个光通道，还定义了二维复振幅分布作为初始场，然后沿光纤传播。数值传播只在通过某些函数请求振幅的z坐标下自动进行。（因此，在进一步计算振幅之前，能够迅速获得小z值的结果。）计算的振幅会被存储，以便稍后快速调用。此外，它们也可以在x－y平面内插值。我们大家可以生成各种各样的图，这些图可以依赖于数值网格中任何位置的振幅。
同一光束传播装置的不同光通道中的光场只有在存在激光放大或克尔非线性时才会相互作用（见下文）。
光束传播装置的光纤可以含有激光活性离子。使用简化的增益模型，其中激光活性离子（例如Er或Yb）只能有一个亚稳态能级（较高的激光能级）。（允许准三能级行为，并能有多种类型的离子）。相关的光谱数据为
局部激光增益或吸收通常是根据稳态的局部光强度来计算的。或者，能够直接进行动态仿真，其中某个时间间隔由用户定义。在这种情况下，传播模拟了向稳态移动的上态粒子数的时间演变。
光通道相互作用是因为它们能影响激光活性离子的上态粒子数，进而影响所有通道的增益或吸收。
在某些情况下，人们只想对信号波进行光束传播，而不想对泵浦波进行光束传播。泵浦的强度分布可以定义为用户定义的函数。这种方法的优点是提高了计算速度，并能模拟反向泵浦。当然，不能用这种方法计算相互饱和效应；在确定泵浦的强度分布时，人们还不知道泵浦的强度是如何受信号强度的影响的。
光束传播可优先考虑介质的克尔非线性。为此，用户都能够定义材料的非线性指数，该指数可以是x和y的函数。例如，纤芯可能比包层更非线性。
克尔非线性会导致一个光信道内的自相位调（SPM），也会导致同一光束传输设备的不同信道之间的交叉相位调制（XPM）。考虑到不同偏振方向的影响，用户都能够降低交叉相位调制的强度。
光束传播还可优先考虑受激拉曼散射（SRS）。这是由介质的延迟非线性响应引起的不同波长分量之间的相互作用。
适用于光束分布所有横向位置的仅仅是拉曼相互作用方程式（忽略所有其他相互作用）如下：
